摘要：3轨域和π4轨域两个能级是空的，但要注意：此处的能级(繁体：能级)並非是电子壳层的能阶(繁体：能阶)。 π*轨域是π轨域的反键轨域，当核间轴发生旋转时会产生相位的变化。π*轨域类似於σ*轨域，在原子核之间也有一个波节。 s轨域 p轨域 d轨域 E. Hückel,。...˙０˙
3轨域和π4轨域两个能级是空的，但要注意：此处的能级(繁体：能级)並非是电子壳层的能阶(繁体：能阶)。 π*轨域是π轨域的反键轨域，当核间轴发生旋转时会产生相位的变化。π*轨域类似於σ*轨域，在原子核之间也有一个波节。 s轨域 p轨域 d轨域 E. Hückel,。
的中线处。如果逐渐添加施主杂质，在轻度掺杂的情况下，杂质原子会形成杂质能级，并通过受热激发的形式向导带提供电子，费米能级将逐渐向导带靠拢。继续增加施主杂质掺杂浓度，当费米能级接近导带底，使得 0 < E C − E F < 2 k 0 T {\displaystyle 0
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de zhong xian chu 。 ru guo zhu jian tian jia shi zhu za zhi ， zai qing du chan za de qing kuang xia ， za zhi yuan zi hui xing cheng za zhi neng ji ， bing tong guo shou re ji fa de xing shi xiang dao dai ti gong dian zi ， fei mi neng ji jiang zhu jian xiang dao dai kao long 。 ji xu zeng jia shi zhu za zhi chan za nong du ， dang fei mi neng ji jie jin dao dai di ， shi de 0 < E C − E F < 2 k 0 T { \ d i s p l a y s t y l e 0 < E _ { C } - E _ { F } < 2 k _ { 0 } T } （ qi zhong k 0 { \ d i s p l a y s t y l e 。
1s22s22p63s23p63d64s2。因为3d能级有5个轨道，所以铁失去三个电子，形成的三价铁离子形成了半充满的d轨道，从而比失去2个电子形成的二价铁离子要稳定（见洪德规则）经过重整，有2个3d轨道，1个4s轨道和3个4p轨道进行杂化，就形成了“d2sp3。
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在光谱学和量子化学中，能级的自旋多重度定义为2S+1，其中S是总自旋角动量。自旋多重度为1、2、3、4、5的状态分别称为单重态，双重态，三重态，四重态和五重态。 对于原子，自旋多重度通常等于总自旋相对于总轨道角动量L的可能取向的数量，因此等于仅因自旋-轨道作用而导致能量差异的近简并能级的数量。 例如，碳原子的基态是3P。
深能级暂態谱学（deep-level transient spectroscopy）利用电容的时间响应来研究半导体的深能级缺陷。按照能级在半导体能隙的位置，缺陷分类为浅能级缺陷和深能级缺陷。浅能级缺陷的能级离导带或价带的能带边缘比较近，在0.1。
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先将球形场的能级记为 E S {\displaystyle E_{S}} 。 d z 2 {\displaystyle d_{z^{2}}} 和 d x 2 − y 2 {\displaystyle d_{x^{2}-y^{2}}} 轨道的电子云极大值方向正好与配位体负电荷迎头相碰，排斥较大，因此能级升高较多，高于。
JPC=0的是标量介子，JPC=1是矢量介子，对于其余的介子，J数被添加到下标：a0、a1、χc1等。 对于大多数ψ、ϒ、χ的状态，通常会增加能级信息的表示：ϒ(1S)、ϒ(2S)。第一个数字是主量子数，字母是能级符号L，省略了多重性，因为它隐含在符号中，J在需要时标识：χb1(1P。
发射谱线是由电子从原子内部离散的特定能级发生跃迁至更低的能级而形成的，并释放出具有特定能量和波长的光子。这些对应着相应跃迁的大量光子所形成的能谱会在对应的波长处显示出发射峰。 吸收谱线是由电子从原子内部离散的特定能级发生跃迁至更高的能级而形成的，这个过程需要吸收具有特定能量和波长的光子。
6nm的谱线是2P1/2态向2S1/2态跃迁产生的谱线。当外磁场不太强时，在外磁场作用下，2S1/2态能级分裂成两个子能级，2P1/2态也分裂成两个子能级，但由于两个态的朗德因子不同，谱线分裂成4条，中间两条是π线，外侧两条分别是σ+线和σ-线。589.0nm的谱线是2P3/2态向2S1/2态跃迁产生的，2P3。
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} 费米能级是绝对零度下电子的最高能级。根据泡利不相容原理，同一个量子态不能容纳两个或两个以上的费米子，所以在绝对零度下，电子将从低到高依次填充各能级，形成电子能态的“费米海”[1]（页面存档备份，存于互联网档案馆） 。“费米海”中每个电子的平均能量为（绝对零度下）： E a v = 3 5 E F。
2p轨道的轨道能（库仑积分），β是相邻p轨道的作用能（称之为共振积分）。休克尔法假定α、β对于所有轨道和p轨道作用都相等，只需根据骨架的拓扑结构便可构造行列式求解。 该方法能预测一个分子中的π电子体系有多少个能级，哪些能级是简并的。该方法也可计算键级和分子偶极矩。。
荧光光谱是指某些物质经某波长入射光照射后，分子从能级Sa被激发至能级Sb，并在很短时间内去激发从Sb返回Sa，发出波长长于入射光的荧光。 设分子能级为基态Sa，激发态Sb。 分子在能级Sa和Sb上的分布按照波尔兹曼分布规律： n b / n a = e − ( E b − E a ) = e − h。
principle）：频谱线的波数可以表示为两个能级之差。后来由玻尔模型进行了总结，该模型确定了具有量子化能级的能项（乘以hc，其中h是普朗克常数，而c是光速），并确定了与光子能量相关的光谱波数（再次乘以hc）。 对于轻原子，自旋-轨道相互作用很小，因此总角量子数L和总自旋量子数S是好量子数（英语：Good quantum。
不过，该规则不适用于某些原子！ 例如，实验表明氦原子的P能级的三重态为倒转次序，其光谱项和光谱支项记为He(1s12p1): 3P{3P0, 3P1, 3P2}。然而，He(1s12p1)的最外亚层电子数（2p1）为1，最外亚层（2p轨道）的最大电子数为6，1
n=1，2，3，4，5。。 在原子轨道理论中称“能层” 角量子数l l=s，p，d，f，g，h，i。。 在原子轨道理论中称“能级” 磁量子数m m=2l+1 (s=0,p=1,d=2。。) 在原子轨道理论中称“电子云伸展方向”，同一亚层的轨道称简并轨道。 自旋量子数ms ms= +(1/2)或-(1/2)（不存在整数）。
1GHz的CPU的时钟周期，该周期的无线电波波长0.3米。 3.3奈秒 -- 光传播一米所使用的时间。 10.9纳秒 -- 铯 133 原子基态的超精细能级跃迁周期的大致长度。这个周期被用来定义秒的长度。 10奈秒 -- 该周期的无线电波波长3米。（VHF、FM波段） 12奈秒 -- K介子的半衰期。。
一束光能够在与原子跃迁共振时通过原子介质而不产生吸收和反射的现象。 Rb原子"梯子"能级图： |3> nS1/2 | | 480nm 耦合光 | |2> 5P3/2 | | 780nm 探测光 | |1> 5S1/2 观测 EIT 需要两种相干光源（例如激光）和介质（一般为原子气体，如Rb85、Rb。
能级交错：电子层数较大的某些轨道的能量反低于电子层数较小的某些轨道能量的现象。 有些原子的排布不完全遵守上面的规则，如： Cr：[Ar]3d54s1 Cu：[Ar]3d104s1 这是因为同一亚层中，全充满、半充满、全空的状態是最稳定的。这种方式的整体能量比3d44s2要低，因为所有亚层均处於稳定状態。。
在锂的三维金属结构中，其轨道从低能级轨道（例如1s，然后2p）依次排列。共价键的形成是一个很快的过程，看起来就像是在此时间段中，2s轨道被电子完全填满，而2p轨道被部分填充，即2p轨道其他部分未填充电子。填满的2s和部分填充的2p轨道有一重迭的部分，称为交错带（overlapped。
位键。在单纯形成σ配键时，这些轨道只是非键轨道，能级变化很小。 当充满电子的配体p轨道和金属原子成键，例如F−、Cl−、OH−等配体与金属原子形成的配合物，配体的电子填充成键π分子轨道，中心原子的d( t 2 g {\displaystyle t_{2g}} )轨道电子进入反键π*轨道，能量升高，是。
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