摘要：v^{2}/4\pi } 。所以，朝著磁力线方向，是压强最小的方向，涡胞趋向於收缩。在稳定状態时，涡胞与涡胞之间作用於对方的压强同样是周边压强 p R {\displaystyle p_{R}} ；否则，周边压强较大的涡胞会膨胀，而周边压强较小的涡胞会缩小。 得到了涡胞的压强分布，马克士威可以著手计算涡胞內部的应力：。...v^{2}/4\pi } 。所以，朝著磁力线方向，是压强最小的方向，涡胞趋向於收缩。在稳定状態时，涡胞与涡胞之间作用於对方的压强同样是周边压强 p R {\displaystyle p_{R}} ；否则，周边压强较大的涡胞会膨胀，而周边压强较小的涡胞会缩小。 得到了涡胞的压强分布，马克士威可以著手计算涡胞內部的应力：。
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昇华热或昇华焓，是在指定温度和压强（通常为标准状况）下，使一摩尔的物质昇华所需要的热量。升华热的单位通常是kJ/mol，但有时也会使用kJ/kg作为单位。 同一种物质的升华热等于其汽化热与熔化热的和。 「焓」，拼音：hán，注音：ㄏㄢˊ 热量 相变 赵志敏. 高中物理竞赛教程.拓展篇. 复旦大学出版社。
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sheng hua re huo sheng hua han ， shi zai zhi ding wen du he ya qiang （ tong chang wei biao zhun zhuang kuang ） xia ， shi yi mo er de wu zhi sheng hua suo xu yao de re liang 。 sheng hua re de dan wei tong chang shi k J / m o l ， dan you shi ye hui shi yong k J / k g zuo wei dan wei 。 tong yi zhong wu zhi de sheng hua re deng yu qi qi hua re yu rong hua re de he 。 「 han 」 ， pin yin ： h á n ， zhu yin ： ㄏ ㄢ ˊ re liang xiang bian zhao zhi min . gao zhong wu li jing sai jiao cheng . tuo zhan pian . fu dan da xue chu ban she 。
Merritt（英语：David Merritt）和Fred Weinhaus在1978年提出理论解释。 可以证明，当两个气球连通时，气体总是从压强大的气球流向压强小的气球。 Merritt, D. R.; Weinhaus, F., The Pressure Curve for a Rubber Balloon。
表中等号 = 表示精確值，约等号 ≈ 表示近似值，而恒等号 ≡ 表示定义值。 在中子星的形成条件中，由于压强与能量的体积密度具有相同的量纲，有时使用压强来表示能量密度的数值。相关的数学关系可以在统计物理学中推得。 压力检测仪表按照其转换原理不同，可分为液柱式、弹性式、活塞式和电气室四大类。 它们的工作原理、主要特点、应用场合列表。
物理、化学过程。热力学定义许多巨观的物理量（像温度、內能、熵、压强等），描述各物理量之间的关係。热力学描述数量非常多的微观粒子的平均行为，其定律可以用统计力学推导而得。 热力学可以总结为四条定律： 热力学第零定律定义了温度这一物理量，指出了相互接触的两个系统，热流的方向。。
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物理光学里被视为光波，能够用来描述衍射、干涉、偏振等等现象。 热力学主要研究热量与机械功彼此之间的转换。在热力学裏，通常透过描述物理系统平均性质的宏观变量，像温度、內能、熵、压强等等来解释自然现象。热力学研究这些宏观变量彼此之间的关係（如麦克斯韦关系式）、以及它们的改变对於物理。
压强下都严格遵守玻意耳定律的气体）为测温质，根据 P V ∝ T {\displaystyle PV\propto T} 以测量温度。并规定水的三相点温度 T t r ≡ 273.16 K {\displaystyle T_{tr}\equiv 273.16K} 。 1848年，英国物理学家开尔文（Lord。
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在物理学和热力学中，状态方程（英语：Equation of state），也称物态方程，表达了热力学系统中若干个态函数参量之间的关系。特別是在热力学中，状态方程是一个热力学方程，描述了给定物理条件环境下物质的状态，例如其温度、压强、体积和内能。状态方程在描述流体、混合流体、固体甚至是研究恒星内部都十分有用。。
压强固定时，化学势也被称作偏摩尔吉布斯自由能，或者摩尔化学势。在化学平衡或相平衡状态下，自由能处于极小值，各种物质的化学势与化学计量系数乘积之和为零。 在半导体物理中，零温电子系统的化学势被称为费米能。 粒子总是趋向于从高化学势流向低化学势，因而，化学势可视为物理。
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子的稀有气体：氦（He）、氖（Ne）、氬（Ar）、氪（Kr）、氙（Xe）和氡（Rn）。 因为大多数气体很难直接观察，他们常被通过其四个物理属性或宏观性质来描述：压强、体积、粒子数（化学家用摩尔来表示）和温度。这四个属性被许多科学家（如罗伯特·波义耳、雅克·查理（英语：Jacques。
压强很高时，分子所占的体积和分子之间的空隙具有可比性；同时，更短的分子间距离使得分子间作用力增强，从而会改变各组分的分压。这两点在道尔顿定律中并没有体现。 阿伏伽德罗定律 玻意耳定律 查理定律 盖-吕萨克定律 格锐目定律 赵凯华，罗蔚茵. 新概念物理教程. 热学 第二版. 北京:。
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浮力（英语：Buoyancy）指物体浸入液体后，与所受重力相反的竖直向上的力。在柱形流体中，压强随着深度增加而增大，因此柱形流体底部的压强大于上部的压强。类似地，在流体中，物体底部受到的压强大于其顶部受到的压强，这种压强差在物体上产生了一种向上的合力，即浮力。根据阿基米德定律，浮力与排开液体的重力(或重量)是相等的。浮力的单位是牛顿（N）。。
ensemble）：正则系综的推广，各体系可以和外界环境交换能量和体积，但系综内各个体系有相同的温度和压强。 在系综中，物理量的变化范围（fluctuation）与其本身大小的比值会随着体系变大而减小。于是，对于一个宏观体系，从各种系综计算出的物理量的差异将趋向于零。 配分函数是系综里所有可能微观态的加权和，每个微观态的权。
压强和密度成正比，也就相当于在理论上证明了波义耳定律。而荷兰-瑞士物理学家丹尼尔·伯努利在1738年出版的《水力学》一书中，认为气体中存在大量沿不同方向运动的分子，这些分子对容器表面的冲击效应构成了宏观上的气体压强，他同样从分子运动得到了更具普遍意义的压强。
压强与其他组分压强无关，且总压强等于两者压强和，即道尔顿分压定律。同年道尔顿最亲密的朋友威廉·亨利发现了难溶于水的气体在水中的溶解数量与压强成正比，即亨利定律。随后亨利也观察到对于混合气体也存在同样关系，只不过压强换成了气体的分压值。道尔顿从这一研究成果得出溶解是纯物理过程的结论。。
对应的曲线只有两拐点以外的部分是与物理实际相符的。当气体被进一步压缩至比右拐点对应体积更小时，气体将进入液化区，在液化过程中实际气体的p-V线应是一段“平台”，而不是如图所示的“驼峰”型。但完全液化后，液态 CO 2 {\displaystyle {\ce {CO2}}} 的压强。
物理学、固体物理学、连续介质力学、流体力学等众多物理学分支的定量分析当中得到了广泛的应用。 国际单位制中密度的单位是kg/m3，其它常用的单位有g/cm3，以及工程中常用的t/m3。 密度反映了物质本身的一种特性，它因此可以受到外界因素的影响。一般来讲，影响物质密度的主要物理量为压强和温度。。
「內应力」指组成单一构造的不同材质之间，因材质差异而导致变形方式的不同，继而产生的各种应力。 採用国际单位制，应力的单位是帕斯卡（Pa），等於1牛顿／平方公尺。应力的单位与压强的单位相同。两种物理量都是单位面积的作用力的度量。通常，在工程学裏，使用的单位是megapascals（MPa）或gigapascals（GPa）。採用英制单。
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滞止压强（英语：Stagnation Pressure）也被称为皮托压强，是流体力学术语。是指流体在某一滞点处的静压。在滞点处，流体的速度为零，且所有的动能都转化为压力能（等熵条件下）。滞止压强等于自由流静压和自由流动压之和。滞止压强有时又被称为皮托压强，因其通常用皮托管测量。 Clancy, L。
文氏管与文丘里效应相关；对一个断面变化的圆锥管（大→小→大），最小处叫“喉颈”，气体流过时，由于管的截面缩小，流速增大而压强降低；喉颈处截面最小，流速最大压强最小；在同一时间內流过每一断面积的流体体积相等；流体流经文氏管，因截面积变化产生速度变化，便产生压力差，测出压力差即可求出流量。。
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