摘要：g因子，亦称g值、无量纲磁矩，是用於描述某粒子的磁矩和旋磁比的无量纲量。它是表达了观测到的粒子磁矩与其角动量量子数和某单位磁矩（一般为玻尔磁子或核磁子）之间关係的一个比例常数。 对於一个带电荷，自旋为1/2，不含內部结构的粒子（狄拉克粒子），其自旋磁矩为 μ = g e 2 m S , {\displaystyle。...g因子，亦称g值、无量纲磁矩，是用於描述某粒子的磁矩和旋磁比的无量纲量。它是表达了观测到的粒子磁矩与其角动量量子数和某单位磁矩（一般为玻尔磁子或核磁子）之间关係的一个比例常数。 对於一个带电荷，自旋为1/2，不含內部结构的粒子（狄拉克粒子），其自旋磁矩为 μ = g e 2 m S , {\displaystyle。
一、磁矩计算公式详解图
磁单极子项目恒等於零，第一个项目是磁偶极子项、第二个项目是磁四极子（quadrupole）项，以此类推。磁矩也分为磁偶极矩、磁四极矩等等部分。从磁矩的磁偶极矩、磁四极矩等等，可以分別计算出磁场的磁偶极子项目、磁四极子项目等等。隨著距离的增远，磁偶极矩部分会变得越加重要，成为主要项目，因此，磁矩。
二、磁矩计算公式详解视频
ci dan ji zi xiang mu heng deng yu ling ， di yi ge xiang mu shi ci ou ji zi xiang 、 di er ge xiang mu shi ci si ji zi （ q u a d r u p o l e ） xiang ， yi ci lei tui 。 ci ju ye fen wei ci ou ji ju 、 ci si ji ju deng deng bu fen 。 cong ci ju de ci ou ji ju 、 ci si ji ju deng deng ， ke yi fen 別 ji suan chu ci chang de ci ou ji zi xiang mu 、 ci si ji zi xiang mu deng deng 。 隨 zhu ju li de zeng yuan ， ci ou ji ju bu fen hui bian de yue jia zhong yao ， cheng wei zhu yao xiang mu ， yin ci ， ci ju 。
三、磁矩计算公式详解
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磁矩 μ → {\displaystyle {\vec {\mu }}} 。磁场中磁矩的能量由下式给出： E = − μ ⋅ B . {\displaystyle E=-{\boldsymbol {\mu }}\cdot \mathbf {B} .} 为简化计算，我们将顺磁。
四、磁矩的计算公式
＋０＋
磁性材料是由许多具有稳定磁矩的原子或小原子集团构成的，它们的磁矩之间相互作用，构成了宏观上的磁性现象。这样的相互作用基本有两类。一类是铁磁相互作用：两个相邻的磁矩排成同一个方向。另一类是反铁磁相互作用：相邻的磁矩排成相反的方向。如果材料的内部只有铁磁相互作用，所有的磁矩。
五、磁矩μb
在量子电动力学中，一个粒子的异常磁矩（英语：anomalous magnetic moment）就是除去该粒子的磁矩（又称磁偶极矩，用於量度磁源的强度）之外，从量子力学而来的额外影响，一般由带圈的费曼图贡献。 对应树状费曼图的“狄拉克”磁矩（一般被视为经典结果）可由狄拉克方程求得。一般以g因子表示；。
六、磁矩的概念
˙０˙
磁偶极矩的大小等於电流乘以线圈面积。 除了载流回路以外，电子和许多基本粒子都拥有磁偶极矩。它们都会产生磁场，与一个非常小的载流回路产生的磁场完全相同。但是，现时大多数的科学观点认为这个磁偶极矩是电子的自然性质，而非由载流回路生成。 永久磁铁的磁偶极矩来自於电子內稟的磁偶极矩。
七、磁矩的计算方法
电子磁偶极矩 是在原子物理学中由电子自身自旋特性所引起的电子的磁矩 。电子磁偶极矩的值为−9284.764 × 10−27 J.T-1。最近量测到的电子磁偶极矩的精確度为1.3×10-13。 电子是带 (−1e) 的 带电粒子 ，单位为基本电荷，他的角动量来自两种方向，自旋和轨道方向。从经典电磁学中。
八、磁矩简易计算公式
磁矩和自旋磁矩耦合成总磁矩，并且空间取向是量子化的，磁场作用下的附加能量不同，引起能级分裂。在外磁场中，总自旋为零的原子表现出正常塞曼效应，总自旋不为零的原子表现出反常塞曼效应。塞曼效应是继1845年法拉第效应和1875年克尔效应之后发现的第三个磁场对光有影响的实例。塞曼效应证实了原子磁矩。
}(FNAL)=116592040(54)\times 10^{-11}} 该值与依据标准模型计算得出的理论值相差3.3个标准差，且与早前布鲁克海文国家实验室E821实验测出的μ子反常磁矩一致。结合两次实验数据得出的μ子反常磁矩实验值为： a μ ( E x p ) = 116592061 ( 41 ) × 10。
磁矩之间的关係。爱因斯坦－德哈斯效应，由磁化而产生的旋转现象，和其逆反，巴尼特效应（Barnett effect），由旋转而产生的磁化现象，这两种效应基本是在展示角动量与磁矩之间的关係。应用巴尼特效应，將载流回圈顺著电流方向旋转，会使电流增大，连带地也增大了磁矩。 假设磁偶极矩为μ{\displaystyle。
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然而，质量流多极的贡献通常比质量四极的贡献小得多。 多极展开 多极磁矩 固体谐波（英语：Solid harmonics） 轴向多极矩（英语：Axial multipole moments） 圆柱形多极矩（英语：Cylindrical multipole moments） 球多极矩 拉普拉斯展开 勒壤得多项式 四极离子阱 四极质谱仪。
直接转矩控制（Direct torque control，简称DTC）是一种变频器控制三相马达转矩的方式。其作法是依量测到的马达电压及电流，去计算马达磁通和转矩的估测值，而在控制转矩后，也可以控制马达的速度，直接转矩控制是欧洲ABB公司的专利。 在直接转矩控制中，定子磁通用定子电压积分而得。而转矩。
LLG)，得到系统的动力学解。 假定在铁磁体内某区域 d V {\displaystyle dV} 中存在 N {\displaystyle N} 个磁矩 μ j , j = 1 , 2 , ⋯ , N {\displaystyle \mu _{j},j=1,2,\cdots ,N} 。 那么区域内的平均磁矩可以表示为 M。
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精确的计算显示它还随外部磁场强度而变化。 在受激态下即使在基态总角动量为零的原子也可能获得角动量。由于在绝对零度以上物质中总是有基态以上的原子，因此在所有物质中均有一定的原子角动量。但是只有在分子晶体中这个量才会达到一定的大小。在有些物质中它甚至会强于基态的磁矩。要计算分子中的受激态的磁矩很困难。。
磁阻马达是一种同步电动机，它利用转子磁阻不均匀而产生的转矩工作，转子是由铁磁性材料以及非铁磁性材料组成，转子没有永久磁铁，也没有绕组，是结构最简单的电机之一。磁阻马达其运行原理是磁通总要沿着磁阻最小的路径闭合，因此铁心在移动到最小磁阻位置时，其主轴线必与磁场的轴线重合。 磁阻马达可以再细分为同步磁阻马达、可变磁阻马达及切换式磁阻马达。。
核磁共振（NMR，Nuclear Magnetic Resonance）是基於原子尺度的量子磁物理性质。具有奇数质子或中子的核子，具有內在的性质：核自旋，自旋角动量。核自旋产生磁矩。NMR观测原子的方法，是將样品置於外加强大的磁场下，现代的仪器通常採用低温超导磁铁。核自旋本身的磁场，在外加磁场下重。
计算它们的g因子时被考虑进去。即使中子的电荷q = 0 ，它的夸克也会给它一个磁矩。分別为q = −1 e，其中e是q = −1 e质子和电子的自旋磁矩可以通过设定q = 1 e和q = −1 e来计算基本电荷单元。 本征电子磁偶极矩是近似等于玻尔磁子B因为g ≈ −2和电子的自旋也。
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磁（英语：magnetism）是一种物理现象；磁学（magnetics）是研究磁现象的一个物理学分支；磁性（magnetic property，magnetism）在广义上，是物质和磁场相互作用的性质；磁性在狭义上，则是针对物质本身响应磁场作用的磁学性质。物质的磁性决定于自身原子磁矩的大小及排列方向。。
磁偶极矩的方向。电偶磁矩的两个参数，电荷量和位移向量都跟时间反演无关，所以，时间反演不会改变电偶极矩的方向。 空间反演（宇称）变换是粒子位置坐標对於参考系原点的反射。电偶极矩是极向量（polar vector），而磁偶极矩是轴向量（axial vector），所以，空间反演（宇称）会逆反电偶极矩的方向，不会改变磁偶极矩的方向。。
磁铁的磁矩是一个可以描述磁铁整体磁特性的向量。磁铁的磁矩方向是从磁铁的指南极指向指北极，大小和磁铁强度和长度成正比，国际標准制的磁矩单位为A·m2。磁矩中包含有磁偶极矩、磁四极矩。。等，其中最常使用的是磁偶极矩，符号为μ。 磁铁在产生磁场的同时，也会受到外部磁场的影响。磁铁外一特定点的磁场强度和磁铁磁矩。
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