摘要：是平均功率；这是瞬时功率经过一个交流周期的平均值，等於表观功率与功率因素的乘积。表观功率是均方根电流与均方根电压的乘积。功率因素是电流与电压之间的相位差的余弦；假若功率因素为1，则称这元件的负载为纯电阻负载，在所有时间都会吸收电功率；假若功率因素为0，则称这元件的负载为纯无功负载，吸收的电功率经过时间平均后为0。。...是平均功率；这是瞬时功率经过一个交流周期的平均值，等於表观功率与功率因素的乘积。表观功率是均方根电流与均方根电压的乘积。功率因素是电流与电压之间的相位差的余弦；假若功率因素为1，则称这元件的负载为纯电阻负载，在所有时间都会吸收电功率；假若功率因素为0，则称这元件的负载为纯无功负载，吸收的电功率经过时间平均后为0。。
真正的正弦波在时间为0时从原点开始（振幅为0），余弦波和正弦波有相位差，在原点时有最大值。在实务上的弦波可能具有正弦及余弦的份，因此「阻尼正弦波」也包括这些不同相位的弦波在有阻尼时的波形。 最常见的阻尼是指数衰减阻尼，其数个波峰形成的包络线为指数衰减的曲线，一般也常假设阻尼是指数衰减阻尼的形式。 指数衰减的弦波其方程如下： y (。
zhen zheng de zheng xian bo zai shi jian wei 0 shi cong yuan dian kai shi （ zhen fu wei 0 ） ， yu xian bo he zheng xian bo you xiang wei cha ， zai yuan dian shi you zui da zhi 。 zai shi wu shang de xian bo ke neng ju you zheng xian ji yu xian de fen ， yin ci 「 zu ni zheng xian bo 」 ye bao kuo zhe xie bu tong xiang wei de xian bo zai you zu ni shi de bo xing 。 zui chang jian de zu ni shi zhi shu shuai jian zu ni ， qi shu ge bo feng xing cheng de bao luo xian wei zhi shu shuai jian de qu xian ， yi ban ye chang jia she zu ni shi zhi shu shuai jian zu ni de xing shi 。 zhi shu shuai jian de xian bo qi fang cheng ru xia ： y ( 。
在 t {\displaystyle t} 时如果相位差是零，则两个讯号为同号且会加强彼此，这种现象被称为建设性干涉。若此时相位不同，则两讯号的大小总和將由波形决定。 对正弦讯号而言，若相位差 φ ( t ) {\displaystyle \varphi (t)} 为 180°（弧度。
方法可以一次测量多点或大片区域，故能用於动態测量。 调变光三维扫描仪在时间上连续性的调整光线的强弱，常用的调变方式是周期性的正弦波。藉由观察影像每个像素的亮度变化与光的相位差，即可推算距离深度。调变光源可採用雷射或投影机，而雷射光能达到极高之精確度，然而这种方法对於杂讯相当敏感。。
大多数光源属於非偏振光源，例如，太阳、白炽灯等等，因为它们所发射出的光波是由一组不同空间特征、频率（波长）、相位、偏振的光波隨机混合所组成。为了了解光波的偏振性质，最简单的方法就是先只思考单色平面波，这种波是具有特定传播方向、频率、相位、振盪方向的正弦波。从研究平面波光学系统的性质与行为，可以对於一般案例给出预测，这。
目前各国使用的交流电相位主要为单相及三相。 三相交流电，输电时只有三条火线，供电给客户时有三条火线和中线。只使用其中一条相线及中线，便是单相电。 三条火线上的正弦波各有120°相位差，主要为工业用。 V A N = 220 ∠ 0 ∘ {\displaystyle V_{\mathrm {AN} }=220\angle。
鉴相器需要计算其两路输入信号的相位差。令 α 为第一个输入的相位，β 为第二个的相位。实际输入到鉴相器的信号其实不是 α 和 β，而是如同 sin(α) 和 cos(β) 的正弦波。在一般情况下，计算相位差会涉及到计算每个归一化的反正弦和反余弦（以得到不断增加的相位），并做减法。这。
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率是原先两个声波的频率之差的绝对值，因此叫做差频。这个概念也用到了光学和电子学中，指两个频率不同的信号进行合波后得到频率为两者之差的新信号。 以两拥有相同振幅、无相位差，但频率略有差异之正弦波为例 y 1 = R sin ( k 1 x − ω 1 t ) {\displaystyle y_{\mathrm。
物理和工程领域中，常会使用到正弦信号（例如交流电路分析），这时可以使用相量来简化分析。相量（英语：phasor）是振幅（A）、相位（θ）和频率（ω）均为非时变的正弦波的一个复数，是更一般的概念解析表示法的一个特例。而将正弦信号用复数表示后进行电路分析的方法称为相量法，而在相量图中利用向量表示正弦。
波与自己、多波之间、波包之间，某些物理量间的相关特性。 当两个波彼此相互干涉时，因为相位的差异，会造成相长干涉或相消干涉。假若两个正弦波的相位差为常数，则这两个波的频率必定相同，称这两个波「完全相干」。两个「完全不相干」的波，例如白炽灯或太阳所发射出的光波。
正弦波变化。如果负载是纯电阻的话，电路中电压与电流会在相同的时间改变各自的极性，电压与电流的乘积永远都是大于或等于0的，表示能量的流动方向不会逆转。此时电路上只有实际功率流动。 而如果负载是纯电容或纯电感的话，电路中的电流与电压会出现90度的相位差。
gate）、共汲极（common drain） 另外一种分类放大器的方式是藉由输入讯号及输出讯号的相位关係，一个「反相」放大器其输出讯号会和输入讯号有著180度的相位差(因为从示波器上观察像是极性相反或是镜像投射)。而「非反相」放大器保留了原始输入脉冲的波形的相位。射极隨耦器(也称共集极电路)即是一种「非反相」放。
例如，在傅里叶分析中，刺激写成无穷多个正弦波的迭加。由于迭加原理，每个这样的正弦波可单独分析，各自的反应可计算出来。（反应自己也是一个正弦波，与刺激的频率相同，但一般有不同的振幅与相位。）根据迭加原理，原来的刺激的反应是所有单独的正弦波反应之总和（或积分）。。
\alpha } 。指数里的 α {\displaystyle \alpha } 描述了振荡的包络函数。B1 以及B2 （或第二种形式中的 B3 以及相位差 φ {\displaystyle \varphi \,} ）为任意常数，由边界条件确定。频率 ω d {\displaystyle \omega。
在傅立叶分析中，激励可以写成多个正弦波的叠加。根据叠加原理，每个正弦波可以单独分析计算出各自的反应，（反应本身也是一个正弦波，其频率与激励的频率相同，但通常两者的振幅、相位都不相同，反应的振幅、相位会有所改变。）对於原本激励的响应是所有单独正弦波的响应在时域的总和（或积分）。这些单独正弦波都可以转换为以复数运算。。
正交幅度调制（QAM，Quadrature Amplitude Modulation）是一种在两个正交载波上进行幅度调制的调制方式。这两个载波通常是相位差为90度（π/2）的正弦波，因此被称作正交载波。这种调制方式因此而得名。 同其它调制方式类似，QAM通过载波某些参数的变化传输信息。在QAM中，数据信号由相互正交的两个载波的幅度变化表示。。
在电子工程学中，三相交流电一般是将可变的电压通过三组不同的导体。这三组电压幅值相等、频率相等、彼此之间的相位差为120度。 通常来说，三相交流电分三角形接法（Δ）和星型接法（Y）两种。三角形接法即为将各相电源或负载依次首尾相连，形成一个三角环；而星型接法则是将各相电源或负载的一端连接在一点，形成一。
非线性负载將电流波形由正弦波扭曲成其他波形。非线性负载的输入电流中除了原来电源的频率（基频）外，其中也会有许多高频的谐波电流成份。由电容器及电感器等线性元件组成的滤波器可以降低谐波电流由负载端进入电源系统中。 线性元件组成的电路若电压为一正弦波，其电流也是相同频率的弦波。其功率因数只是因为电压和电流之间的相位差。
同。在上图中，最內侧的二个环讯号除了有90度的相位差外，其余完全相同，因此最內侧的二个环可以缩减成一个，二个接点对应同一个环的讯号，但其角度差为90度，如此对应同一个环的二个接点即形成一组正交解码器。 若编码器各组接点的讯号可以用一组讯号配合不同相位差来合成，即可用单轨的讯号配合几个距轴心等距离，。
\left({\frac {\pi }{4}}\sin \theta +{\frac {\phi }{2}}\right)}}\right)}^{2}}} 由于正弦达到其最大值 π 2 {\textstyle {\frac {\pi }{2}}} ，我们设置第二项的分子 = 1。 π 4 N sin θ +。
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